Breitband-Polarisationswürfel-Strahlteiler

Polarisationsstrahlteilerwürfel bestehen aus zwei zementierten rechtwinkligen Prismen, die Hypotenuse eines Prismas ist mit einer dielektrischen Polarisationsbeschichtung beschichtet. Bei Verwendung mit normal einfallendem, unpolarisiertem Licht wird der einfallende Strahl in zwei polarisierte Strahlen aufgeteilt, die p-polarisierte Komponente wird direkt durchgelassen, die s-polarisierte Komponente wird bei 90 Grad reflektiert.

Strahlteiler mit nicht polarisierenden Würfeln, auch NPBS-Würfel genannt, sind ein komplexerer Typ, der aus zwei rechtwinkligen Prismen besteht, die an ihren Hypotenusenflächen miteinander verkittet sind. Die verkittete Fläche eines Prismas ist beschichtet. Vor dem Verkleben mit einer metallischen oder dielektrischen Schicht mit den gewünschten Reflexionseigenschaften, sowohl im Reflexionsprozentsatz als auch in der gewünschten Farbe. Der Absorptionsverlust zur Beschichtung ist minimal und Transmission und Reflexion können auf 10 %, 20 %, 30 %, 40 %, 50 % usw. ausgelegt werden.

Unsere Strahlteilerplatten können in Hochleistungslasersystemen verwendet werden. Bei der Verwendung von Strahlteilerplatten ist zu beachten, dass die beiden Teilstrahlen in unterschiedlichen Strahlengängen verlaufen. Die optischen Wege hängen vom Einfallswinkel und der Dicke der Platten ab.

α-BBO (α-BaB 2 O 4 ) ist ein negativer einachsiger Kristall, der über einen breiten transparenten Bereich von 190 nm bis 3500 nm eine große Doppelbrechung aufweist. α-BBO ist ein ausgezeichneter Kristall, insbesondere in UV- und Hochleistungsanwendungen. Die physikalischen, chemischen, thermischen und optischen Eigenschaften von Alpha-BBO-Kristallen ähneln denen von Beta-BBO. Aufgrund der Zentrosymmetrie in seiner Kristallstruktur gibt es jedoch keinen nichtlinearen Effekt zweiter Ordnung im Alpha-BBO-Kristall, und daher hat er keine Verwendung für nichtlineare optische Prozesse zweiter Ordnung. Stattdessen wird alpha-BBO weit verbreitet zur Herstellung von Polarisatoren, polarisierenden Strahlversetzern, Phasenverzögerern, doppelbrechenden Platten und Zeitverzögerungskompensatoren, insbesondere solchen für UV- und Hochleistungslaser, verwendet.

HGO züchtet Tm:YLF-Laserkristalle mithilfe der Czochralski-Technologie. Tm:YLF ist ein wichtiger Laserkristall im mittleren Infrarot. Da Tm:YLF ein negativer einachsiger Kristall ist, dessen thermischer Brechungsindexkoeffizient negativ ist, kann einer gewissen thermischen Verzerrung entgegengewirkt werden und es kann Licht hoher Qualität ausgegeben werden. Praktisch bei 792 nm gepumpt, wird ein linear polarisierter Strahl von 1,9 μm in einer Achse ausgegeben, und ein nichtlinear polarisierter Strahl wird in einer c-Achse ausgegeben. Die YLF-Kristalle haben einen niedrigen nichtlinearen Brechungsindexwert und thermooptische Konstanten, wodurch diese Kristalle in Forschung, Entwicklung, Bildung, Produktion, Photonik, Optik, Lasertechnologie und Telekommunikation anwendbar sind. Außerdem sind Tm 3+ :YLF-Laser ideale Pumpquellen für 2,1 μm Ho 3+ :YAG-Laser. Dies liegt an einer guten Überlappung von Tm 3+ :YLF-Emissions- und Ho 3+ :YAG-Absorptionsspektren und der Fähigkeit, eine linear polarisierte Ausgabe zu erzeugen. Darüber hinaus nimmt der Brechungsindex von Tm 3+ :YLF mit der Temperatur ab, was zu einer negativen thermischen Linse führt, die teilweise durch einen positiven Linseneffekt aufgrund der Wölbung der Endfläche kompensiert wird.

Co 2+ :MgAl 2 O 4 Cospinel ist ein relativ neues Material für die passive Güteschaltung in Lasern, die von 1,2 bis 1,6 μm emittieren, insbesondere für augensichere 1,54 μm Er:Glas-Laser, funktioniert aber auch bei 1,44 μm und 1,34 μm Wellenlängen. Spinell ist ein harter, stabiler Kristall, der sich gut polieren lässt. Kobalt ersetzt ohne weiteres Magnesium im Spinell-Wirt, ohne dass zusätzliche Ladungskompensations-Ionen benötigt werden. Ein hoher Absorptionsquerschnitt (3,5 × 10 –19 cm 2 ) ermöglicht ein Q-Switching eines Er:Glas-Lasers ohne Fokussierung innerhalb des Hohlraums sowohl mit Blitzlampen- als auch mit Diodenlaserpumpen. Eine vernachlässigbare Absorption im angeregten Zustand führt zu einem hohen Kontrast des Q-Switch, dh das Verhältnis von anfänglicher (kleines Signal) zu gesättigter Absorption ist höher als 10.

HGO züchtet Pr:YLF-Laserkristalle mithilfe der Czochralski-Technologie. Pr3+:YLF wurde als vielversprechendes Lasermaterial für die direkte Erzeugung von sichtbaren Lasern und UV-Lasern durch Erzeugung der zweiten Harmonischen innerhalb des Hohlraums gefunden. Nur sehr wenige Lasermaterialien haben die notwendigen Eigenschaften zur Realisierung von Lasern im sichtbaren Spektralbereich. Dreiwertiges Praseodym (Pr 3+ ) ist aufgrund seines Energieniveauschemas bekanntermaßen ein interessantes Laserion für die Verwendung mit Festkörperlasern im sichtbaren Spektralbereich, das mehrere Übergänge in Rot (640 nm, 3P0 bis 3F2) und Orange bereitstellt (607 nm, 3P0 bis 3H6), grüne (523 nm, 3P0 bis 3H5) und dunkelrote (720 nm, 3P0 3F3+3F4) Spektralregionen.

LiNbO3 wird häufig als elektrooptische Modulatoren und Q-Schalter für Nd:YAG-, Nd:YLF- und Ti:Saphir-Laser sowie als Modulatoren für Faseroptiken verwendet.